1.서 론

원료물질 또는 공정부산물 중의 천연방사성핵종에 대한 방사능 분석은 주로 질량분석기, 알파핵종분석기 및 액체섬 광계수기를 이용한 분석법이 활용되고 있지만, 감마핵종분 석법 또한 분석시료의 전처리를 최소화할 수 있고 비교적 많 은 양의 시료를 한 번에 분석할 수 있어, 시간 비용 측면에 서의 장점 때문에 여전히 유효한 분석법으로 인식되고 있다. 천연방사성핵종들 중에서 붕괴계열을 이루는 것들로는 ²³⁸U 을 기원으로 하는 우라늄계열, ²³²Th를 기원으로 하는 토륨계 열, ²³⁵U를 기원으로 하는 악티늄계열 그리고 ²³⁷Np을 기원으 로 하는 넵티늄계열에 속하는 핵종들로 나눌 수 있다. 그러 나 넵티늄계열은 지구 생성 기원에 비해 이 계열의 핵종들이 가지는 상대적으로 짧은 반감기로 인해 현재까지 남아 있는 천연방사성핵종은 ²⁰⁹Bi와 ²⁰⁵Tl 뿐이다. 우라늄계열의 딸핵종 들 중에서 ²²⁶Ra은 암석과 토양 등에 함유되어 다양한 농도분 포를 보이고 있으며 특히 ²²⁶Ra과 그 딸핵종들은 자연방사선 중에서 인간이 받게 되는 유효선량의 많은 부분을 차지하기 때문에, 원료물질과 공정부산물 중의 천연방사능을 평가하 는데 중요한 핵종 중의 하나이다[1, 2].

HPGe 감마선 검출기를 이용하여 ²²⁶Ra의 방사능을 분 석하는 방법으로는 ²²⁶Ra 자신이 방출시키는 186.21 keV 감 마선을 직접 측정하는 방법[3, 4]과 붕괴계열에서 방사평형 을 이룬 뒤, 감마분석이 용이한 ²¹⁴Pb 및 ²¹⁴Bi 등의 딸핵종을 ²²⁶Ra의 지표핵종(indicator)로 분석하는 간접 측정방법[5, 6] 이 있다. 직접 측정방법의 경우, ²²⁶Ra의 186.21 keV 감마선 이 ²³⁵U에서 방출되는 185.7 keV 감마선에 의한 간섭(interference) 을 받아, 서로 다른 두 감마선 피크가 분광시스템에 서 하나의 피크로 인지되기 때문에 이에 대한 고려가 반드시 필요하다. 비록 분해능이 아주 우수한 HPGe 검출기를 사용 한다 하더라도 그리고 분광시스템의 채널수를 최대로 늘린 다할지라도 약 0.5 keV 차이의 두 감마선 피크를 분리해 내 기란 현실적으로 어려운 일이다. 그리고 간접 측정방법의 경 우에는 방사평형을 만족시키기 위한 시간과 건전성이 만족 되어야 한다. 즉, ²²⁶Ra의 딸핵종인 ²²²Rn는 불활성 기체로서 물질 내외의 압력과 온도 차이에 의한 확산 및 대류과정에 의하여 대기 중으로 방출되기 때문에 시료용기의 밀봉과 시 료 제작 후, 충분한 시간동안의 보관이 필요하다. 따라서 방 사평형을 위한 시료용기로는 라돈 가스가 침투할 수 없는 알 루미늄 등의 용기가 권장된다.

본 연구에서는 HPGe 감마선 검출기를 이용한 ²²⁶Ra의 직 접 측정방법에 대한 적용성(feasibility)을 평가하기 위하여, 여 러 가지 간섭피크 보정들에 의한 직접 측정방법을 조사하였다. 그리고 원료물질 또는 공정부산물 중, 총 13 개의 시료를 준 비하여 직접 측정방법들에서 그 측정 불확도, 직선성(linearity) 및 적용범위(range) 등을 평가하였다. 최종적으로 ²²⁶Ra의 간접 측정방법으로 ²¹⁴Pb 및 ²¹⁴Bi를 분석하여 직접 측정방법 의 결과와 비교함으로써 최적의 직접 측정방법을 유도하였다.

2.감마분광분석에 의한 226Ra의 직접 분석 방법

감마분광분석으로 ²²⁶Ra을 직접 분석하는 것은 방사평형 이 필요 없어 시간단축과 시료 용기의 건전성 확보 측면에서 유리한 방법이다. 그러나 이를 위해서는 ²²⁶Ra으로부터 방출 되는 186.21 keV의 감마선 피크를 분석해야하며, 이 에너지 피크는 Table 1과 같이 악티늄계열의 ²³⁵U에서 방출하는 주 에너지 피크인 185.72 keV의 감마선과 간섭을 일으켜 과대평 가된다. 감마핵종분석시 두 피크는 실제 다중피크(muliplet) 이나 에너지 차이가 작아 서로 분리되지 못하고 약 186 keV 에서 하나의 단일피크(singlet)으로 인지되어 이 간섭피크에 대한 적절한 보정이 필요하게 된다.

Table 1에서 보듯이 ²³⁵U는 여러 에너지의 감마선을 방출 하며, 각 에너지의 감마선 피크면적으로부터 계산된 ²³⁵U의 방사능은 서로 같아야하기 때문에 143.77 keV, 163.36 keV, 205.32 keV 등을 참조피크로 선정하여 식 (1)과 같이 이들의 피크면적으로부터 ²³⁵U의 185.72 keV에 해당하는 피크면적 을 계산할 수 있다. 뿐만 아니라, ²³⁸U과 ²³⁵U의 존재비가 일 정하고 ²³⁸U과 그 딸핵종인 ²³⁴Th이 서로 영속평형관계에 있 다면, 식 (2)로부터 ²³⁴Th의 63.3 keV 감마선 피크면적으로부 터 ²³⁵U의 185.72 keV 피크면적을 계산할 수도 있다. 따라서 186 keV의 혼합피크에서 185.72 keV 피크 기여분을 뺀 값이 순수한 226R 186.21 keV의 피크면적이 되며, 이로부터 226R의 방사능을 계산하는 것이 간섭피크 보정을 이용한 직접 측정 방법에 해당한다.

여기서, N은 피크면적, γ는 감마선 방출률, ε은 계수효 율, θ는 존재비, 그리고 λ는 붕괴상수를 의미하며, 아래첨자 는 감마선 에너지 그리고 위첨자는 핵종을 각각 의미한다.

먼저 ²³⁵U의 여러 감마선 피크들 중에서 참조피크로 활 용되는 것으로는 감마선 방출률을 고려하여 측정이 용이한 143.77 keV 피크가 있지만 Table 2에서 보듯이, 해당 피크 에 너지에서 우라늄계열의 ²³⁰Th과 악티늄계열의 ²²³Ra의 감마선 피크들과 간섭이 존재한다는 단점이 있다. 그리고 간섭피크 가 없어 장점이 있는 ²³⁵U의 205.32 keV 감마선 피크를 참조 피크로 이용하는 방법은 자신의 방출률이 약 5% 정도로 낮 아 측정이 쉽지 않으며, 이로 인해 불확도가 큰 단점이 있다. 본 연구에서는 205.32 keV를 참조피크로 활용하는 경우를 “Method 1” 그리고 143.77 keV를 이용하는 경우를 “Method 2”로 구분하였다.

그리고 우라늄계열의 ²³⁴Th에서 방출되는 63.30 keV 감 마선 피크를 이용하는 “Method 3”의 경우에는 ²³⁸U과 ²³⁵U의 존재비가 천연상태로 일정하고 ²³⁸U과 그 딸핵종인 ²³⁴Th가 서로 영속평형관계에 있다는 가정이 필요하다. 이 방법의 장 점으로는 63.30 keV 감마선의 방출률이 약 3.75%로 크지는 않으나 n-type의 HPGe 방사선 검출기를 사용할 경우, 이 에 너지 영역에서의 계수효율이 거의 최대이기 때문에 피크가 뚜렷하고 불확도가 낮아 ²²⁶Ra의 분석결과에서 아주 낮은 불 확도를 얻을 수 있다는 것이다. 그러나 Table 3에서 보듯이, ²³⁴Th의 63.30 keV 감마선 피크는 자신의 62.88 keV 감마선 과 토륨계열의 ²³²Th으로부터 방출되는 63.81 keV와 간섭을 일으키는 단점이 있다. 덧붙여, ²³⁴Th의 92 keV 영역의 두 감 마선 피크를 참조피크로 활용할 수도 있으나, 이 에너지 영 역은 여러 천연방사성핵종들로부터 방출되는 X-선의 영향이 크므로 참조피크로 활용하기에는 바람직하지 않다.

3.재료 및 방법

3.1.시료준비

원료물질 또는 공정부산물 중의 천연방사성핵종을 분 석하기 위한 시료는 화력발전소의 석탄회(coal fly/bottom ash), 모나자이트(monazite), 질석(vermiculite), 벤토나이트 (bentonite), 철반석(bauxite) 및 지르콘 샌드(zircon sand) 등 총 13 종을 선정하였다. 이 시료들을 공극 및 수분이 없도 록 균일한 입자 크기로 전처리한 후, Fig. 1과 같이 알루미늄 용기에 밀봉하여 약 4 주간 라돈 가스의 누출을 차단함으로 써 ²²⁶Ra부터 ²¹⁴Bi까지 영속평형에 도달하도록 하였다. 그 후, 직·간접 측정방법에 의한 ²²⁶Ra의 정량분석을 수행하였다.

3.2.226Ra의 간접 측정방법

라돈 가스의 누출을 막은 후, 약 4 주 동안(통상적으로 ²²²Rn의 7 반감기) 시료를 방치하면 영속평형관계가 성립하여 ²²⁶Ra과 딸핵종들 중에서 ²¹⁴Pb 및 ²¹⁴Bi의 방사능이 같아진다. 일반적으로 두 핵종은 여러 에너지의 감마선을 방출시키며 그 방출률 또한 높아 감마분광시스템에서 분석이 용이한 핵종들 로써, 방사평형 관계를 이용하여 ²²⁶Ra의 정량분석에 우수한 결과를 제공할 수 있다. 그러나 시료 준비에서 측정까지 4주 이상의 시간이 소요된다는 단점이 있으며, 방사평형 도달을 위한 시료용기의 건전성이 보증되어야 한다. 뿐만 아니라, 두 핵종은 여러 에너지의 감마선들을 축차붕괴(cascade decay) 에 의해 방출시키며, 이로 인해 감마분광시스템에서는 동시 합산(coincidence summing) 효과에 의해 분석결과의 과소평 가가 일어날 수 있다. 이 영향은 고효율과 n-type 검출기에서 두드러지며, 이에 대한 보정으로 사용한 45% n-type HPGe 감 마분광시스템의 동시합산 보정인자(COI)를 두 핵종의 분석 결과에 각각 적용하였으며, 이때 해당 분광시스템에서 ²¹⁴Pb 의 351.9 keV 감마선에 대한 보정인자는 약 0.934로 ²¹⁴Bi의 609.3 keV 감마선에 대해서는 약 0.862로 각각 평가되었다.

Fig. 2에 ²²⁶Ra의 간접 측정방법에 ²¹⁴Pb 및 ²¹⁴Bi의 방사능 분석 결과를 나타내었다. 두 결과의 비교를 용이하게 표현하 기 위하여 두 핵종의 방사능 비(x축)에 따른 각 핵종의 방사능 값(y축)으로 도식하였다. 여기서 y축 값이 간접 측정방법에 의한 ²²⁶Ra의 방사능 값에 해당된다. 그림에서 알 수 있듯이, 동시합산 보정의 결과로 대부분의 경우 ²¹⁴Pb와 ²¹⁴Bi의 방사능 비는 약 8% 이내로 일치하였다. 이로부터 간접 측정방법의 유 효성을 확인할 수 있었으며, 이렇게 얻은 값들을 ²²⁶Ra의 직접 측정방법의 적용성 평가를 위한 비교 데이터로 활용하였다.

4.결과 및 고찰

HPGe 감마선 검출기를 이용한 ²²⁶Ra의 직접 측정방법 들에 대한 적용성을 평가하기 위하여, 앞선 ²²⁶Ra의 간접 측 정방법으로 얻은 ²¹⁴Pb 및 ²¹⁴Bi의 분석 결과와 비교함으로써 여러 가지 간섭피크 보정들에 의한 직접 측정방법에서의 측 정 불확도, 직선성(linearity) 및 적용범위(range) 등을 평가 하였다.

4.1.235U의 감마선 피크를 이용한 간섭피크 보정 방법

4.1.1Method 1

²³⁵U의 205.32 keV 감마선은 약 5%의 낮은 방출률을 가 지지만 다른 천연방사성핵종들의 감마선과 간섭을 일으키지 않기 때문에 185.72 keV의 피크면적을 계산하기 위한 참조피 크로 사용하는데 유용하다. Fig. 3과 같이, ²³⁵U의 205.32 keV 감마선이 검출된 경우, 이를 참조피크로 활용하여 해당 피크 면적으로부터 식 (1)과 같이 185.72 keV의 감마선 피크면적 을 계한다. 따라서 일반적인 감마분광분석에서 단일피크로 측정된 약 186 keV의 피크면적에서 ²³⁵U의 기여분을 차감하 여 ²²⁶Ra의 피크면적을 유도하고, 이로부터 식 (3)과 (4)로부 터 방사능을 최종 계산할 수 있다.

여기서, A는 방사능, N은 피크면적, γ는 감마선 방출률, ε은 계수효율, T는 측정시간 그리고 W는 시료 무게를 의미 하며, 아래첨자는 감마선 에너지 그리고 위첨자는 핵종을 각 각 의미한다.

Fig. 4에 ²³⁵U의 205.32 keV 감마선 피크를 이용한 ²²⁶Ra 의 직접 측정결과를 동일한 시료에서 방사평형을 이용한 간 접 측정방법 중, ²¹⁴Bi의 결과와 비교하여 나타내었다. 그림 에서 x축은 ²²⁶Ra의 지표핵종으로 ²¹⁴Bi를 분석한 값이며, y축 은 동일한 시료에 대하여 직접 측정방법으로 186 keV의 간섭 피크를 ²³⁵U와 ²²⁶Ra으로 분리하여 계산한 방사능 값이다. 그 림에서 점선은 간접 측정법에 의한 ²²⁶Ra의 분석값과 직접 측 정법에 의한 분석값이 동일함을 의미하는 지표이다. 선형 회 귀분석 결과에서 보듯이 “Method 1”에서는 ²²⁶Ra의 분석값이 저농도와 고농도에서 큰 차이를 보일 수 있기 때문에 신속분 석을 위한 직접 측정방법의 선택 시 문제가 될 수 있으며, 특 히, 저농도로 갈수록 ²²⁶Ra과 ²³⁵U 모두 직접 측정방법에서의 불확도가 커짐을 알 수 있다. 이런 원인들은 “Method 1”에서 이용하는 참조피크인 ²³⁵U의 205.32 keV 감마선의 방출률이 낮아 스펙트럼에서 측정된 피크의 불확도가 크기 때문이다.

직접 분석방법으로 ²³⁵U 및 ²²⁶Ra의 방사능 값을 정량해낼 수 있는 최소정량한계(lower limit of quantification, LLOQ) 를 평가하기 위하여 아래 식 (5)와 같이 통계오차(σ)의 세배 가 평균값(m)과 같은 경우를 해당 Method에서의 최소정량 한계로 설정하였다. 일반적으로 통계오차의 세배가 주는 의 미는 평균값이 m-3σ보다 크고 m+3σ보다 작을 확률이 99.7% 가 된다는 의미이다. 먼저, “Method 1”에 의한 최소정량한 계를 판단하기 위하여 ²³⁵U 및 ²²⁶Ra의 직접 측정결과에 대한 m-3σ 값을 계산하였으며, 이 값이 0으로 될 때를 조사하였 다. Fig. 5에서 보듯이, 두 핵종 모두 1차식으로 회귀분석이 가능하였으며, y축이 0으로 수렴하는 값을 찾은 결과, ²³⁵U의 최소정량한계는 약 10.9 Bq/kg으로 ²²⁶Ra은 약 188.5 Bq/kg 으로 결정할 수 있었다.

4.1.2.Method 2

²³⁵U의 여러 에너지의 감마선들 중에서 방출률이 두 번 째로 큰 143.77 keV의 감마선을 참조피크로 이용할 경우, “Method 1”의 단점인 저농도에서의 불확도를 줄일 수 있어 최소정량한계를 낮출 수 있을 것으로 판단된다. 그러나 이 143.77 keV의 감마선은 우라늄계열의 ²³⁰Th에서 방출되는 143.87 keV 감마선 그리고 악티늄계열의 ²²³Ra에서 방출되는 144.27 keV 감마선과 간섭을 일으켜, 약 140 keV에서 혼합 된 단일 피크로 측정된다. 따라서 Fig. 6과 같은 2차의 간섭 피크 보정 절차가 필요하며, ²³⁰Th의 주 피크인 67.67 keV를 참조피크로 설정하여 식 (1)과 같이 143.87 keV 피크 면적을 계산하였으며, 같은 방법으로 ²²³Ra의 감마 피크들 중에서 다 른 천연방사성핵종과 간섭이 없는 323.87 keV를 참조피크로 설정하였다. Table 2에서 보듯이, ²²³Ra의 경우 설정된 참조 피크보다 방출률이 높은 감마선 에너지가 존재하지만 모두 토륨계열의 ²²⁸Ac과 간섭을 일으키기 때문에 또 다른 참조피 크를 설정한 3차의 보정이 필요한 단점이 있다.

²³⁵U의 143.77 keV 감마선 피크를 이용한 ²²⁶Ra의 직접 측 정결과를 “Method 1”에서와 동일한 방법으로 ²¹⁴Bi의 결과와 비교하여 Fig. 7에 나타내었다. 선형회귀분석 결과에서 보듯 이 “Method 2”에서는 ²²⁶Ra에 대한 직접 측정방법과 간접 측 정방법의 결과가 아주 잘 일치하여 우수한 선형성을 보였으 나, 여전히 저농도로 갈수록 불확도의 영향이 ²²⁶Ra과 ²³⁵U에 서 모두 크게 평가되었다. 또한 “Method 2”에서의 최소정량 한계를 같은 방법으로 평가하였으며, 그 결과를 Fig. 8에 나 타내었다. 그림에서 보듯이, y축이 0으로 수렴하는 값을 찾 은 결과, ²³⁵U의 최소정량한계는 약 6.5 Bq/kg으로 ²²⁶Ra은 약 124.5 Bq/kg으로 결정되어 “Method 1” 보다 낮은 정량한계 를 보였으며, 이는 “Method 1”에서 선정한 ²³⁵U의 205.32 keV 감마선보다 143.77 keV의 방출률이 높아 계수효율이 크기 때문으로 판단된다.

4.2.234Th의 감마선 피크를 이용한 간섭피크 보정 방법

4.2.1.Method 3

²³⁴Th으로부터 방출되는 63.30 keV 감마선 피크를 이 용한 간섭피크 보정방법으로 ²³⁵U의 185.72 keV 감마선 피 크 면적을 계사하는 절차인 “Method 3”을 Fig. 9에 나타내었 다. 그림에서 보듯이, 약 64 keV에서 두 개의 피크가 혼합된 단일 피크가 존재하며, 이는 ²³⁴Th의 63.30 keV와 토륨계열 의 모핵종인 ²³²Th의 63.81 keV 감마선이 해당된다. 따라서 ²³²Th의 피크 면적을 계산하기 위하여 참조피크로 해당 붕괴 계열의 딸핵종인 ²²⁸Ac에서 방출되는 감마선 피크를 선정하 였다. 이를 위해서는 ²³²Th와 ²²⁸Ac이 방사평형관계에 있다는 또 한 번의 가정이 더 추가되어야 한다. 이때 참조피크 설정 시, ²²⁸Ac의 여러 감마선 에너지들 중에서 천연방사성핵종으 로부터 간섭이 없으며 방출률이 가장 높은 911.20 keV를 이 용하는 것이 바람직하다.810

Table 3에서 보듯이 ²³⁴Th의 경우, 63.30 keV뿐만 아니 라 아주 작은 방출률로 62.88 keV 감마선이 존재하기 때문 에 이에 대한 고려가 필요하며, 본 연구에서는 63.30 keV의 방출률을 두 감마선의 방출률의 합으로 계산하였다. 이는 두 감마선의 에너지 차가 거의 없어 효율이 같기 때문에 타당한 방법이라 판단된다. Fig. 10의 “Method 3”을 이용한 분석 결 과에서 보듯이 본 연구에서 사용한 n-type HPGe 검출기의 63.30 keV 감마선에 대한 우수한 계수효율 때문에 전체적으 로 아주 낮은 불확도를 유지할 수 있었으며, 이는 앞선 두 방 법에 비해 넓은 적용범위를 가짐을 의미한다. 그리고 ²²⁶Ra에 대한 직접 측정방법과 간접 측정방법의 결과 역시 대체적으 로 일치하였지만 고농도로 갈수록 차이가 크게 발생하는 것 을 알 수 있었다. 특히 약 1000 Bq/kg 이상에서는 “Method 3”을 이용한 직접법에서 ²²⁶Ra의 분석이 간접법에 비해 크게 과대평가되었으며, 이로 인해 ²³⁵U의 피크면적이 영향을 받 아 방사능 값이 크게 감소된 것을 알 수 있다.

이 원인은 해당 시료들의 겉보기 밀도에서 비롯되었으 며, 이 시료들은 표준선원과의 무게비가 2에서 3배정도 크게 차이가 남을 알 수 있었다. 즉, 저에너지인 63.30 keV 감마 선은 밀도변화에 따라 감쇄되는 정도가 크므로, 밀도가 증가 된 3 개의 시료들은 표준선원에 비해 더 많이 감쇄되어 피크 면적이 크게 감소되었을 것으로 판단된다. 63.30 keV의 피 크 면적으로부터 ²³⁵U의 185.7 keV 감마선 피크 면적을 유추 하기 때문에 ²³⁵U의 해당 피크 면적이 과소평가되었으며, 반 대로 약 186 keV의 혼합피크에서 ²³⁵U를 차감한 결과가 ²²⁶Ra 의 186.2 keV 감마선 피크 면적이므로 이는 과대평가된 결과 를 얻게 되었음을 의미한다. 따라서 저농도에서 불확도를 낮 게 유지할 수 있는 “Method 3”을 활용하고자 할 때에는 반드 시 적절한 시료의 밀도 보정이 이루어져야 함을 알 수 있다.

“Method 3”에서의 최소정량한계를 같은 방법으로 평가하 여, 그 결과를 Fig. 11에 나타내었다. 그림에서 보듯이, ²³⁵U의 최소정량한계는 약 0.4 Bq/kg으로 ²²⁶Ra은 약 44.2 Bq/kg으 로 결정되어 앞선 두 방법보다 아주 낮은 최소정량한계를 보 였다. 이는 본 연구에서 사용한 효율 약 45 %의 n-type HPGe 방사선 검출기일 때의 값이며, 효율이 낮거나 p-type을 사용 할 경우에는 최소정량한계는 크게 증가할 것으로 판단된다.

5.결론

감마분광분석을 이용하여 원료물질 및 공정부산물 시료 중, ²²⁶Ra의 직접 측정방법에 대한 적용성을 평가하였다. 이 를 위해, 여러 가지 간섭피크 보정들에 의한 직접 측정방법 들을 조사하여, 그 측정 불확도, 직선성 및 적용범위 등을 평 가하였으며, 최종적으로 ²²⁶Ra의 간접 측정방법으로 ²¹⁴Pb 및 ²¹⁴Bi를 분석하여 직접 측정방법의 결과와 비교함으로써 최 적의 직접 측정방법을 유도하였다. 먼저, ²³⁵U의 205.32 keV 감마선 피크를 참조피크로 이용하여 간섭피크를 보정하는 방법은 205.32 keV 감마선이 다른 천연방사성핵종과의 간 섭 영향이 없어 비교적 간단히 계산된다는 장점을 가지지 만 방출률이 낮기 때문에 저농도에서 ²³⁵U 및 ²²⁶Ra의 불확도 가 크게 나타났다. 그리고 ²³⁵U 및 ²²⁶Ra의 최소정량한계가 10.9 Bq/kg 및 188.5 Bq/kg으로 높아, ²²⁶Ra을 분석하기 위 한 직접 측정방법으로 적용하기에는 한계가 있는 것으로 판 단되었다. ²³⁵U의 143.77 keV 감마선 피크를 이용하는 경우 에는 참조피크인 143.77 keV의 방출률과 감마분광시스템의 계수효율이 “Method 1”의 205.32 keV에 비해 크기 때문에 상대적으로 불확도를 줄일 수 있었다. 그러나 ²³⁵U 및 ²²⁶Ra의 최소정량한계는 6.5 Bq/kg 및 124.5 Bq/kg으로 결정되어 아 직 높은 수준이었으나, 고농도까지 선형성이 유지됨으로 해 당 영역에서의 분석방법으로 적절할 것으로 판단되었다. 끝 으로 ²³⁴Th의 감마선 피크를 이용하는 경우에는 n-type 검출 기의 사용시, 63.30 keV의 높은 계수효율로 인해 불확도가 두 방법에 비해 현저히 낮게 유지됨으로써 ²³⁵U 및 ²²⁶Ra의 최 소정량한계가 0.4 Bq/kg 및 44.2 Bq/kg으로 낮게 유지되었 다. 그리고 무엇보다도 ²³⁴Th 63.30 keV의 피크면적이 계산 되기 때문에, 이것으로부터 ²³⁸U의 방사능 분석이 가능하게 되는 장점이 있어, 감마분광분석을 이용한 천연방사성핵종 의 분석에 가장 적합한 방법으로 판단되었다.